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May 03, 2023

プライバシー用途向け回折液晶スマートウィンドウのシミュレーション

Rapporti scientifici Volume 12,

Scientific Reports volume 12、記事番号: 11384 (2022) この記事を引用

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単一の基板を使用して、オクトソープ電極を備えた単純な 2 次元 (2-D) 位相格子セルを実証します。 どの方向にも大きな空間位相差があるため、提案された格子セルは不透明状態で高いヘイズ値 (76.7%) を持ちます。 さらに、高い製造性、速い応答時間、低い動作電圧など、1 次元 (1-D) 位相格子セルの利点もあります。 さらに、提案された格子セルは、2 次元格子セルよりも応答時間が速い (1 次元格子セルと同等)。 すべての電気光学パラメータは、市販のモデリング ツールを使用して計算されています。 したがって、私たちが提案する格子セルは、仮想現実 (VR)/拡張現実 (AR) システムや、応答時間が速いウィンドウ ディスプレイに応用できると考えられます。

スマート ウィンドウは、エレクトロクロミック、フォトクロミック、サーモクロミック、懸濁粒子、および液晶 (LC) デバイスにおける太陽光と太陽熱の透過率を制御すると報告されています 1、2、3、4、5、6、7、8、9、10。 他のスマート ウィンドウが制御できるのは光の吸収のみであるのに対し、LC デバイスは高速応答時間と光の散乱、吸収、または反射を調整できる機能から特に恩恵を受けます11、12、13、14、15、16、17、18、19、20、 21、22、23、24、25。 LC ウィンドウは、光の散乱を制御することにより、プライバシー アプリケーション、拡張現実 (AR)、仮想現実 (VR)、および透明ディスプレイに利用できます 26、27、28。 LC 内のポリマー構造、キラルドーパント、およびイオンを使用して、光散乱を引き起こすことができます。 ただし、これらのデバイスには、高い動作電圧、遅い応答時間、信頼性の欠如など、いくつかの制限があります23,29。

これらの欠点を克服するために、スマート ウィンドウ用の LC 格子デバイスが開発されました 30、31、32、33、34、35。 LC 位相格子を使用した光の回折は光の散乱と同じではありませんが、ヘイズの制御に同じ影響を与えます。 これらには、ヘイズの低減、透明状態での広い視野角、低い動作電圧、速い応答時間など、ヘイズ制御の点でさまざまな利点があります。 ただし、ヘイズ値が 51% と低いため、一次元 (1-D) 用途では広く使用されていません 31,32。 この欠点を克服するために、交差した櫛形電極を備えた上下の基板からなる二次元（2-D）LC位相格子デバイスが提案されています33、34、35。 ヘイズ値は 83.8% であり、非常に高い値でした。 一方、2D 格子セルには、ターンオフ応答時間の遅さ、動作電圧の高さ、実際には上部と下部の櫛型電極を垂直に合わせるのが難しいため製造に問題があるなどの重大な欠点があります。

この研究では、単一基板上にオクトソープ電極を備えた単純な 2 次元 LC 位相格子セルを実証します。 提案された格子セルは、方位角に依存しない実質的な空間位相差により、不透明状態で高いヘイズ値 (76.7%) を持ち、また、製造が容易、応答時間が速い、などの 1 次元格子セルの利点も備えています。動作電圧が低い。 提案された格子セルは、高速応答が必要な VR/AR システムまたはウィンドウ ディスプレイで使用できます。

商用モデリング プログラム TechWiz LCD 3D (Sanayi System Co., Ltd.、韓国) を使用して、LC 格子セルの電気光学特性を推定しました。 底部基板上の共通電極、パッシベーション層、およびパターン化された電極が、提案された回折格子セルを表すものとして図1aに示されています。 オクトソープの垂直方向と水平方向のトラックは相互接続されています。 初期の垂直に配向した液晶分子は、パターン化されたオクトソープ電極を使用して電界方向に沿って下に傾けられ（図1b）、その結果、垂直方向と水平方向に沿って実質的な空間位相差が生じます。 さらに、大きな空間位相差によって生成される回折効果により、提案された格子セルを不透明状態に切り替えることができました。 黒い点線は、液晶が配向しておらずポリマー壁として機能する仮想壁を示しています（図1a）。

提案されたLCグレーティングセル。 (a) セル構造と LC ダイレクタ構成の上面図。 (b) 電界分布 (20 V)。 (c) x 方向、(d) y 方向、および (e) 対角方向における計算された LC ダイレクター分布と位相差プロファイル。

図1c、d、eは、電界(15 V)を印加した際の、計算されたLCダイレクタ分布と垂直、水平、対角方向の位相差プロファイルをそれぞれ示しています。 オクトソープ電極は底部基板上に形成されるため、提案された LC 格子セルは、垂直、水平、対角方向にかなりの空間位相差を示します。 オクトソープ電極により、より多くの液晶分子が印加電場の方向に沿って再配向されるため、図1cに示すように、提案された格子セルは、垂直方向または水平方向に沿った場合と同様に、対角線方向に沿って同じ空間位相差を示します。 –e. この回折格子セル内の LC セルに電場が与えられると、方位角とは無関係に実質的な空間位相差が生成されます。 その結果、白色光が LC セルに入射すると回折され、方位角に関係なく、実質的な空間位相差により LC セルが適切な不透明状態に切り替わります。

この研究の目標を実現するために、提案された格子セルは、垂直配向のポジティブネマチックLC（E7、Merckなど）の特性を備えています（誘電率異方性Δε = 13.8、屈折率no = 1.52およびne = 1.75、弾性定数k11、 k22、k33 はそれぞれ 10.3、7.4、16.5 pN)、底部基板上のオクトソープ電極。 パターン化された電極の幅、長さ、セルギャップはそれぞれ 2.8、4、20 μm でした。 さらに、TechWiz LCD 3D オプションを設定します。たとえば、プレチルト角、方位角、波長をそれぞれ 90°、0°、543.5 nm に設定します。 さらに、2 × 2 拡張ジョーンズ行列を使用した光学解析手法を使用しました。 遠視野強度は、LC セルから 30 cm 離れた位置にあるフォトダイオードを使用して検出されました。

図2aは、さまざまな印加電圧における、交差偏光子を備えた提案された回折格子セルのPOM画像を示しています。 LC の回転方向を確認するために、全波長板 (45°) を交差偏光子の間に挿入しました。 電圧が増加すると、ほとんどの領域の明るさ (リターデーション) が増加しましたが、仮想壁の明るさ (リターデーション) は一定のままであり、空間的な位相差が生じました 30,31,32,33,34,35。 位相差の自発的変動により、作成された欠陥パターンは 2D 回折格子として機能しました 36。 偏光されていないレーザービーム（543.5 nm）が LC セルを通過すると、暗いスクリーン上で緑色の回折パターンが検出されました（図 2b）。 レーザーエネルギーのほとんどは高次に向けられるため、偏光方向に関係なく、ゼロ次の強度は大幅に減少します。 偏光の方向に関係なく、回折エネルギーが 0 次から高次までうまく伝達されることが観察できます。 空間位相差が大きいため、オクトソープ電極を備えた提案された回折格子セルは、方位角に関係なく、優れた不透明状態に切り替わることが期待できます。

(a) 交差偏光子と全波長板を備えた提案された回折格子の POM 画像。 (b) 0 ～ 20 V のさまざまな印加電圧における提案された格子の回折パターン。

LC 格子セルのヘイズ値を計算して、そのヘイズ度を決定しました。 光学性能を評価するために、全透過率、鏡面透過率、拡散透過率、ヘイズを導入しました。 正反射 [拡散] 透過率 Ts [Td] は、サンプル セルから出射されるビームのパワーの比を指します。このビームは、セルに入射するビームに対して平行 (2.5° の狭い角度範囲内) [非平行] です。 、サンプルに入るビームによって運ばれるパワーに相当します。 全透過率Ｔｔは、鏡面透過率Ｔｓと拡散透過率Ｔｄとの和である。 ヘイズＨは、Ｈ＝Ｔｄ／Ｔｔとして計算できる。 計算では、図3に示すように2.5°の範囲で強度を積分することで鏡面透過率を計算しました。TdはTtとTsの差から計算しました。

格子セルのヘイズ値の計算条件。

図4aに示すように、10 Vの印加電圧では、1-D格子セルのヘイズは51.2%でしたが、オクトソープ格子セルのヘイズは76.7%でした。 これは、オクトソープ格子セルが方位角に関係なく、はるかに大きな空間位相差を持っているためです。 オクトソープ格子セルは、1-D 格子セルよりも 25.5% 高いヘイズ値を占めました。 これは、これまでに報告されているポリマー分散液晶 (PDLC) セルやポリマーネットワーク液晶 (PNLC) セルなどの光散乱に基づく LC スマート ウィンドウに匹敵します。 提案された LC セルにはポリマーマトリックスが含まれていないため、不透明状態での曇りは主に、白色入射光の電場誘起周期的連続 LC プロファイル回折によって引き起こされます。 その結果、他の LC スマート ウィンドウと比較した場合、提案されたセルは、角度依存性が低く、安定性が高く、動作電圧が低く、応答時間が速く、製造が容易であるなどの利点を提供します。 TechWiz LCD 3D の画像解析を使用して、さまざまな印加電圧で印刷された紙 (KNU ロゴ) の上に配置された LC 格子セルの画像を推定しました。 15 V の電圧を印加すると、両方の格子セルが不透明になりました。 図 4b と c は、提案された格子セルが 1-D 格子セルよりも曇っていたことを示しています。

(a) 1-D 格子セルとオクトソープ格子セルのヘイズ値。 (b) 1-D 格子セルと (c) KNU ロゴが付いたオクトソープ格子セルの計算画像。

高速応答時間は、ウィンドウ表示アプリケーションにとって最も重要な要件の 1 つです。 提案された LC セルの動的スイッチング動作を調査しました (図 5)。 提案された回折格子セルの総応答時間は 7.57 ミリ秒で、これは応答時間が数百ミリ秒であるコレステリック液晶、ポリマー ネットワーク液晶、ポリマー分散液晶セルなどの既存の LC スマート ウィンドウよりも大幅に高速です。ミリ秒19、37、38。 さらに、1-D および 2-D 格子セルの応答時間を調べました。 1-D、2-D、およびオクトソープ格子セルの計算されたターンオン [ターンオフ] 時間は、それぞれ 2.23 ms [3.56 ms]、3.23 ms [18.6 ms]、および 3.79 ms [3.78 ms] でした。 上部および底部のパターン化電極は 2-D 格子セルで使用され、上部のパターン化電極は x 方向の電圧を受け取り、底部のパターン化電極は y 方向の電圧を受け取ります。 その結果、2D 格子セルのバルク領域の LC はランダムな方向に形成されましたが、格子セルの提案された LC 方向は単一の下部パターン電極により x 方向と y 方向を持っていました。

LC 格子セル (1D、2D、およびオクトソープ セル) の計算された応答時間。

提案されたセルは、パターン化された電極を 1 つの基板のみで構成することにより、2 次元位相格子効果を実現できます。 我々はさらに、1 つの基板内の構造 (スポット格子セルと突起格子セル) で 2D 格子効果を生み出すことができるデバイスをさらにいくつか実証しました。 図6aは、オクトソープ電極とスポットパターン電極を備えたLC格子セルと、パターン電極のない突出格子セルの概略図を示しています。 図6aの赤、青、黄色はそれぞれパターン化された電極、共通電極、絶縁体を示しています。 提案された格子セルと比較すると、スポット格子セルは円形パターンの電極で構成されていました。 スポット格子セルの電極は、提案された格子セルとは異なり、共通電極とパターン化電極を交換することによって形成されました。 突起型格子セルも同様のスポット構造を有する。 突起格子セルはパターン化された電極を使用しないことに注意すべきである。

オクトソープおよびスポットパターン電極を備えた LC 格子セルと、パターン電極のない突起格子セル。 (a) 構造の概略図。 (b) POM 画像。 (c) 最大ヘイズ値での回折パターン。

図6bは、図2aと同じ条件下での交差偏光子と全波長板（45°）のPOM画像を示しています。 スポットセルの POM 画像は、追加の仮想壁の形成により、オクトソープセルの画像とはわずかに異なりました。 この違いにより、有効期間は半分になります33。 したがって、スポット格子セルの回折角は、有効期間の減少により増加します（図6c）。 パターン化された電極を使用しない突起型格子セルでは、電極場の方向は位置に関係なく同じです。 さらに、突起近くの液晶はプレチルト角を形成し、液晶がその方向に沿ってランダムに配置されるため、バルク領域内の他の液晶に方向を与えて 2D 効果を生み出すことができます 36,39。 図6bに示すように、突起格子セル内の電圧を増加させると、周囲のLCが同様の方向に横たわって新しいドメインを形成することが観察できます。 ドメインサイズは時間や印加電圧によって変化する可能性があり、信頼性が低下する可能性があることに注意してください。 突起格子セルでは、十分な回折効果が得られるまでの時間を短縮しました。 周期の短縮により回折角が大きくなることが予想されましたが、結果として回折角が大きくなる可能性がありました。 しかしながら、回折角は減少することがわかった。 LC ドメインはパターン化された電極からの電場によって形成されなかったため、バルク LC が突起近くの LC に追従し、サウンディング欠陥によってドメインが破壊され、結合されました 36。 そのため、ドメインサイズが大きくなってしまいました。

図 3 に示す実験設定を使用して LC 格子セルのヘイズ値を計算しました。提案された格子セル、スポット格子セル、および突起格子セルの最大ヘイズ値は、12.5、35、および 12.5 で 76.7、70.45、および 95.56% でした。スポット格子セルは、弾性エネルギーによってスイッチングされるLCの面積（図6aの青い領域）が提案されたセルよりも大きいため、動作電圧が高くなります。 さらに、スポット格子セルと突起格子セルの応答時間プロファイルを計算しました。 合計応答時間は、それぞれ 474.178 ミリ秒と 100 ミリ秒です。 スポット格子セルと突起格子セルの場合、応答時間は非常に遅くなります。 スポットグレーティングセルは円形パターン電極による多数のバルク液晶を有しており、突起型グレーティングセルはパターン電極なしで絶縁体とラビング角を利用して液晶をスイッチングするためである。

印加電圧の関数として、スポット、突起、および提案された格子セルのヘイズ値を計算しました。

ウィンドウディスプレイ用途向けに、オクトソープ電極を備えた垂直配向 LC 格子セルの電気光学特性を実証します。 提案された格子セルは、どの方向においても空間位相差が大きいため、1-D 格子セルよりも高いヘイズを示します。 私たちが提案する格子セルは、底部基板のみで交差する櫛形電極を備えているため、高い製造性、簡単な駆動、低消費電力、および 2 次元格子セル (1 次元格子と同様) よりも速い応答時間という利点があります。細胞）。 したがって、私たちが提案する格子セルは、軍事機器、拡張現実、仮想現実機器、高​​速応答が必要なウィンドウアプリケーションなど、さまざまな用途に使用できると期待されています。

現在の研究中に使用および/または分析されたデータセットは、合理的な要求に応じて責任著者から入手できます。

Granqvist、CG 酸化物エレクトロクロミック: デバイスと材料の紹介。 ソル。 エネルギーメーター。 ソル。 セル 99、1 (2012)。

記事 CAS Google Scholar

Jensen, J.、Hösel, M.、Dyer, AL & Kerbs, FC ポリマーベースのエレクトロクロミック デバイスの開発と製造。 上級機能。 メーター。 2073 年 25 日 (2015 年)。

記事 CAS Google Scholar

Xia、Xら。 ペロブスカイト太陽電池を駆動するスマート ウィンドウ用エレクトロクロミック バッテリー。 メーター。 ホリズ。 3, 588 (2016)。

記事 CAS Google Scholar

カワイ、SH、ギラット、SL、ポンシネット、R. & レーン、J.-M. デュアルモード分子スイッチングデバイス: フォトクロミック特性とエレクトロクロミック特性を統合したビスフェノール系ジアリールエテン。 化学。 ユーロ。 J. 1、285 (1995)。

記事 CAS Google Scholar

Tian, H. & Zhang, J. フォトクロミック材料: 調製、特性、および用途 (John Wiley & Sons、2016)。

Klaue, K.、Garmshausen, Y. & Hecht, S. 可視を超えたフォトクロミズムの実現: 生物学的窓で動作する直接 1 光子 NIR フォトスイッチ。 アンジュー。 化学。 57、1414 (2018)。

記事 CAS Google Scholar

リー、M.-H. より優れた光度日射透過率を備えた窓のサーモクロミックガラス。 ソル。 エネルギーメーター。 ソル。 セル 71、537 (2002)。

記事 CAS Google Scholar

Seeboth, A. & Lotzsch, D. 適応型太陽光制御のためのサーモトロピックおよびサーモクロミックポリマーベースの材料。 資料 3、5143–5168 (2010)。

記事 ADS CAS Google Scholar

リン、J.ら。 サーモクロミックハロゲン化物ペロブスカイト太陽電池。 ナット。 メーター。 17、261 (2018)。

記事 ADS CAS Google Scholar

ハオ、Q.ら。 室温用途向けの VO2/TiN プラズモニック サーモクロミック スマート コーティング。 上級メーター。 30、1705421 (2018)。

記事 Google Scholar

ホ、J.-W.、ユ、B.-H.、ホ、J.、ジ、S.-M. & ユン、T.-H. 液晶光シャッターの表示応用技術。 モル。 クリスタ。 リク。 クリスタ。 644(1)、120–129 (2017)。

記事 CAS Google Scholar

ホ、J.-W.、キム、J.-H.、オー、S.-W.、ジ、S.-M. & ユン、T.-H. 電気流体力学効果に基づいた、不透明状態での鏡面透過率が低いイオンドープ液晶セル。 染料顔料 150、16–20 (2018)。

記事 CAS Google Scholar

ホ、J.-W.、ソ、J.-H.、オ、S.-W.、キム、S.-H. & ユン、T.-H. 初期の透明、曇りのない暗状態、および曇りの高い暗状態間の液晶セルのトライステート切り替え。 Ｊ．Ｍｏｌ． リク。 281、81–85 (2019)。

記事 CAS Google Scholar

GH ハイルマイヤー & ルイジアナ州ザノーニ ネマティック液晶におけるゲストとホストの相互作用。 新しい電気光学効果。 応用物理学。 レット。 13(3)、91–92 (1968)。

記事 ADS CAS Google Scholar

Heilmeier, GH、Zanoni, LA、Barton, LA 動的散乱: 特定のクラスのネマチック液晶における新しい電気光学効果。 IEEE Proc. 56(7)、1162–1171 (1968)。

記事 Google Scholar

Heilmeier, GH、Zanoni, LA、Barton, LA ネマチック液晶における動的散乱モードのさらなる研究。 IEEEトランス。 電子。 開発者 17(1)、22–26 (1970)。

記事 ADS CAS Google Scholar

Smith, GW 紫外線硬化ポリマー分散液晶の硬化パラメーターと相挙動。 モル。 クリスタ。 リク。 クリスタ。 196、89 (1991)。

記事 Google Scholar

Yoo, S.-H.、Park, M.-K.、Park, J.-S. & キム、H.-R. 積層ポリマー分散液晶フィルムの密着性と透過率の均一性が向上します。 J. Opt. 社会韓国 18、753 (2014)。

記事 Google Scholar

Oh、S.-W.、Baek、J.-M.、Heo、J.、Yoon、T.-H. ポリマー分散液晶フィルムを用いた色素ドープコレステリック液晶光シャッター。 染料顔料 134、36 (2016)。

記事 CAS Google Scholar

Gutierrez-Cuevas, KG 他メソゲングラフトシリカナノ粒子を充填した周波数駆動の自己組織化螺旋上部構造。 アンジュー。 化学。 55、13090 (2016)。

記事 CAS Google Scholar

ワン、L.ら。 メソゲン官能基化グラフェンによって実現される適応ウィンドウのための刺激指向性自己組織化キラル超構造。 メーター。 今日20、230（2017年）。

記事 CAS Google Scholar

Li, Q. ディスプレイを超えた液晶: 化学、物理学、および応用 (John Wiley & Sons、2012)。

Taratuta, VG、Hurd, AJ & Meyer, RB ポリマーネマティック液晶の光散乱研究。 物理学。 レット牧師。 55(2)、246 (1985)。

記事 ADS CAS Google Scholar

シュレケンハマー、D.、チェン、W.-C. & Padilla、WJ 液晶調整可能なメタマテリアル吸収体。 物理学。 レット牧師。 110(17)、177403 (2013)。

記事 ADS Google Scholar

Mitov, M. 広い光反射帯域を持つコレステリック液晶。 上級メーター。 24(47)、6260–6276 (2012)。

記事 CAS Google Scholar

Doane、JW、Golemme、A.、West、JL、Whitehead、JB Jr. & Wu、BG ディスプレイ用途向けのポリマー分散液晶。 モル。 クリスタ。 リク。 クリスタ。 165(1)、511–532 (1988)。

CAS Google スカラー

Wang, Y.-J.、Chen, P.-J.、Liang, X.、Lin, Y.-H. 液晶デバイスによる画像登録、視力補正、日光による可読性を備えた拡張現実。 科学。 議員 7(1)、1–12 (2017)。

記事 ADS Google Scholar

ゴウ、F.、チェン、H.、リー、M.-C.、リー、S.-L. & ウー、S.-T. サブミリ秒応答の高解像度仮想現実ディスプレイ用液晶。 オプション。 Express 25(7)、7984 ～ 7997 (2017)。

記事 ADS CAS Google Scholar

胡、W.ら。 キラルネマチック液晶/キラルイオン液体複合体の電気的に制御可能な選択反射。 上級メーター。 22(4)、468–472 (2010)。

記事 CAS Google Scholar

Brown, CV、Kriezis, EE & Elston, SJ 液晶位相格子からの光回折。 Ｊ．Ａｐｐｌ． 物理学。 91(6)、3495–3500 (2002)。

記事 ADS CAS Google Scholar

チェン、H.ら。 回折角を切り替え可能な低電圧液晶位相格子。 科学。 議員 7(1)、1-8 (2017)。

記事 ADS Google Scholar

Choi, T.-H.、Woo, J.-H.、Baek, J.-M.、Choi, Y.、Yoon, T.-H. フリンジフィールドスイッチング液晶デバイスで電気的に切り替え可能な回折を使用して、ヘイズ値を高速に制御します。 IEEEトランス。 電子。 デバイス 64(8)、3213 ～ 3218 (2017)。

記事 ADS CAS Google Scholar

チョイ、T.-H. 他。 交差櫛型電極を備えた二次元液晶位相格子デバイスの透明状態と半透明状態の間の切り替え。 オプション。 Express 25(10)、11275–11282 (2017)。

記事 ADS CAS Google Scholar

チョイ、T.-H. 他。 垂直配向液晶のフリンジフィールドを利用して、ヘイズの高い半透明状態とヘイズのない透明な状態の間で高速に切り替えます。 リク。 クリスタ。 45(10)、1419–1427 (2018)。

記事 CAS Google Scholar

Oh、S.-W.、Jeon、B.-G.、Choi、T.-H.、Do、S.-M. & ユン、T.-H. 染料ドープ液晶位相格子デバイスによるヘイズと全透過率の独立した制御。 応用オプション。 58、4315–4319 (2019)。

記事 ADS CAS Google Scholar

Kim, MS & Serra, F. ネマチック液晶における調整可能な動的トポロジー欠陥パターンの形成。 上級オプション。 メーター。 8、1900991 (2020)。

記事 CAS Google Scholar

Kim, J.、Oh, SW、Choi, J.、Park, S.、Kim, W. 視認性の高い透過率可変ディスプレイを備えた光学式シースルー ヘッドマウント ディスプレイ。 J.Inf. 表示 23(2)、121–127 (2022)。

記事 Google Scholar

Ishinabe, T.、Isa, H.、Shibashi, Y. & Fujikake, H. スマート ウィンドウ アプリケーション向けに、UV 硬化可能な反応性メソゲンによって結合されたインプリント スペーサーを使用したフレキシブル ポリマー ネットワーク液晶。 J.Inf. 表示 23(1)、69–75 (2022)。

記事 Google Scholar

やってください、S.-M. 他。 液晶混合物の相分離によるプラスチック基板上への微細ポリマー構造の形成。 J.Inf. 表示 22(1)、31–38 (2021)。

記事 CAS Google Scholar

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この研究は、韓国政府 (MSIP) によって資金提供された韓国国立研究財団 (NRF) 助成金 (番号 2021R1I1A3052581) によって支援されました。

以下の著者も同様に貢献しました: Chan-Hee Han と Hyeonseok Eo。

韓国、25913、江原道三陟、江原国立大学電気情報通信工学科

ハン・チャンヒ＆オ・スンウォン

電気工学科、POSTECH、浦項、37673、韓国

オ・ヒョンソク & キム・ウクソン

スマートマテリアル研究開発センター、韓国自動車技術研究院、天安、31214、韓国

チェ・テフン

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CHH と THC がこの実験を考案し、提案しました。 HE と W.-SK は理論モデルを開発しました。 SWO が記事を執筆し、その結果について議論しました CHH、HE、THC、および WSK

Wook-Sung Kim または Seung-Won Oh への通信。

著者らは競合する利害関係を宣言していません。

シュプリンガー ネイチャーは、発行された地図および所属機関における管轄権の主張に関して中立を保ちます。

オープン アクセス この記事はクリエイティブ コモンズ表示 4.0 国際ライセンスに基づいてライセンスされており、元の著者と情報源に適切なクレジットを表示する限り、あらゆる媒体または形式での使用、共有、翻案、配布、複製が許可されます。クリエイティブ コモンズ ライセンスへのリンクを提供し、変更が加えられたかどうかを示します。 この記事内の画像またはその他のサードパーティ素材は、素材のクレジットラインに別段の記載がない限り、記事のクリエイティブ コモンズ ライセンスに含まれています。 素材が記事のクリエイティブ コモンズ ライセンスに含まれておらず、意図した使用が法的規制で許可されていない場合、または許可されている使用を超えている場合は、著作権所有者から直接許可を得る必要があります。 このライセンスのコピーを表示するには、http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/ にアクセスしてください。

転載と許可

ハン、CH、エオ、H、チョイ、TH。 他。 プライバシー用途向けの回折液晶スマートウィンドウのシミュレーション。 Sci Rep 12、11384 (2022)。 https://doi.org/10.1038/s41598-022-15636-2

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受信日: 2022 年 4 月 8 日

受理日: 2022 年 6 月 27 日

公開日: 2022 年 7 月 5 日

DOI: https://doi.org/10.1038/s41598-022-15636-2

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